Расчет интерференциальной картины двух источниковРаньше световую волну заставляли интерф-ть саму с собой за счет деления фронта волны. Опыт Юнга Зеркала Френеля Бипризма Френеля
Расчет интерференционной картины двух щелей: s1 M , D<<L из MS2N и MS1K: 22=L2+(x+d/2)2, S1 s2 N х S12=L2+(x-d/2)2 S22-S12=2xd S22-S12=(S2-S1)(S2-S1) d дельта S O . Max, если S2 L (экран) K xm= , т =1,2,3… xm+1-xm
Интерференция света в тонких пленках Из воздуха на пленку с n и d падает ll-й монохрамотический пучок света с длиной λ под углом I с нормалью пленки. На фронте АД оба луча имеют одинаковую фазу оптического хода: Δl=n(АС+СВ)- nвозд(ДВ+λ/2)? nвозд=1,0003 Здесь учтено, что при отражении луча 2 от оптически более плотной среды луч меняет фазу на противоположную и теряет 0,5 длины волны. => Δl=2ndcosr-λ/2; ; ; Min в отраженном свете: , где m=0,±1 …. Имеем мax,если , где m= 0,±1…. В проходящем свете не теряется половина длины волны, и потому условия мах и мин обращаются и мен местами. При измен длины волны, угла падения, толщины плёнки услов мах и мин меняются, поэт при падении бел света наблюд радужная окраска. Если толщина плёнки мен непрерывно, наблюд клин, на пов-ти наблюд полосы равной толщины – кольца Ньютона.
|