МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ І НАУКИ УКРАЇНИ. Мета роботи - поглиблення знань з теорії складного теплообміну, вивчення радіаційного теплообміну між сірими тілами в прозорому середовищіМета роботи - поглиблення знань з теорії складного теплообміну, вивчення радіаційного теплообміну між сірими тілами в прозорому середовищі, ознайомлення з методом визначення ступеня чорноти твердих тіл (вакуумний метод “дроту”) і набуття навичок проведення теплотехнічного експерименту. У результаті виконання роботи необхідно: – експериментально встановити існування практично чисто радіаційного теплообміну між випромінюючим тілом і оболонкою, побудувати графік залежності у вакуумній камері; – визначити ступінь чорноти ніхромового дроту і побудувати графік залежності ; – оцінити похибку експерименту. 6.2 Опис експериментальної установки
Схема установки показана на рисунку 6.1. Ніхромовий дріт 5 діаметром d1=0,5мм натягнутий у скляній камері 3 між мідними шинами 2 через механізм підтягування 4. Вакуум у камері створюється за допомогою вакуум-насоса 11 і регулюється вентилем 10. Для вимірювання розрідження в камері є вакуумметр 9. Нагрів ніхромового дроту здійснюється від мережі через автотрансформатор 1. Для вимірювання електричної потужності W живлення встановлені амперметр (А) і вольтметр (V). Температура внутрішньої поверхні скляної стінки камери t2 вимірюється хромель - копелевою термопарою 6 у комплекті з мілівольтметром 7 (МК -64), а температура дроту - оптичним пірометром яскравості зі "зникаючою ниткою" 8 (абсолютна похибка вимірювання ±14°С). За допомогою пірометра можна зафіксувати температуру яскравості випромінювання. Дійсну температуру знаходять з урахуванням поправки, зазначеної в таблиці на стенді .
Рисунок 6.1 – Схема експериментальної установки 6.3 Порядок проведення роботи
Після вмикання і прогрівання установки знімають залежність температури від тиску в камері p при постійній потужності живлення W = 40-70 Вт. На побудованому графіку залежність фіксує зразкове значення тиску, при якому можна вже не враховувати перенесення теплоти теплопровідністю між дротом і стінкою камери через повітряний шар. Основну серію дослідів виконують при максимально можливому розрідженні в камері . Потужність живлення встановлюють у межах 40-70 Вт і замірюють температури і . Необхідно провести не менше чотирьох дослідів. Результати вимірювань заносять до табл.6.1.
Таблиця 6.1
6.4 Обробка результатів вимірювань
6.4.1 При використовуванні тонкого дроту і межового вакууму в камері теплота між ніхромовою ниткою і стінкою передається тільки за рахунок випромінювання (чому?). Частина теплоти відводиться у результаті теплопровідності по струмопідвідних шинах. Тому , (6.1) тут – радіаційний тепловий потік між ніхромовим дротом і стінками камери, Вт; - тепловий потік через струмопідвідні шини. Для установки, що використовується, (6.2) де to - температура навколишнього повітря °С.
6.4.2 Ступінь чорноти дроту визначають з рівняння Стефана-Больцмана
(6.3) де – постійна Больцмана. Чому у формулі (6.3) не враховується ступінь чорноти стінок ?
6.4.3 За наслідками розрахунків будується графік залежності .
6.4 Оцінка похибки експерименту
З аналізу формули (6.3) випливає, що основна похибка визначення ступеня чорноти обумовлена, головним чином, точністю вимірювання температури Т 1(К). Тому максимально можлива відносна, %, похибка непрямого вимірювання величини визначається за формулою де - допустима абсолютна похибка вимірювання оптичним пірометром, °С. МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ І НАУКИ УКРАЇНИ Національний авіаційний університет
|