Электросиловая микроскопия

В электросиловой микроскопии для получения информации о свойствах поверхности используется электрическое взаимодействие между зондом и образцом. Рассмотрим систему, состоящую из зондового датчика, у которого зонд имеет проводящее покрытие, и образца, представляющего собой тонкий слой материала на хорошо проводящей подложке.

Пусть между зондом и образцом подано постоянное напряжение U ₀ и переменное напряжение U _~= U ₁·sin(φt). Если тонкий слой на подложке представляет собой полупроводник или диэлектрик, то он может содержать поверхностный заряд, так что на поверхности образца существует распределение потенциала φ(x,y). Напряжение между зондом и поверхностью образца можно представить в виде

 

. (4.15)

 

Система зонд-образец обладает некоторой электрической емкостью С, так что энергия такой системы может быть представлена в следующем виде:

 

. (4.16)

 

Тогда электрическая сила взаимодействия зонда и образца равна

 

.

 

А ее Z – компонента может быть представлена в виде

 

. (4.17)

 

Таким образом, Z – компонента электрической силы, действующей на зонд со стороны образца, равна

 

. (4.18)

 

Из последнего выражения следует, что сила взаимодействия имеет три составляющие: постоянную составляющую F_{z (ω=0)}, составляющую на частоте ω F_{z (ω)} и составляющую на частоте 2ω F_{z (2ω)}.

Детектирование амплитуды колебаний кантилевера на частоте 2ω позволяет исследовать распределение вдоль поверхности величины C_z ^’(x, y)-производной от емкости по координате z (так называемая емкостная микроскопия). С помощью этого метода можно изучать локальные диэлектрические свойства приповерхностных слоев образцов. Для получения высокого разрешения в данной методике необходимо, чтобы электрическая сила в системе зондовый датчик-образец определялась, в основном, взаимодействием между зондом и поверхностью. Сила взаимодействия зонда с поверхностью на основе простой модели плоского конденсатора может быть представлена в виде

 

, (4.19)

 

где a – постоянная величина, R – характерный радиус закругления кончика зонда, h – расстояние зонд-поверхность (или толщина пленки диэлектрика на проводящей подложке). C другой стороны сила, действующая на кантилевер со стороны образца:

 

, (4.20)

 

где a – постоянная величина, L – длина кантилевера, W – ширина кантилевера, H – расстояние до поверхности (определяется размерами зонда). Из условия F_PS > F_CS следует:

 

< . (4.21)

 

Отсюда для типичных значений параметров зондовых датчиков (L ~100мкм, W ~30 мкм, H ~30 мкм, R ~10 нм) получим следующую оценку h <10 нм.

Поскольку сама величина зависит от расстояния зонд-образец, для исследования диэлектрических свойств образцов применяется двухпроходная методика. В каждой строке сканирования производится следующая процедура. На первом проходе с помощью пьезовибратора возбуждаются колебания кантилевера на частоте, близкой к резонансной частоте ω₀, и снимается АСМ изображение рельефа в «полуконтактном» режиме. Затем зондовый датчик отводится от поверхности на расстояние z ₀. Между зондом и образцом подается переменное (на частоте ω = ω₀) напряжение, и осуществляется повторное сканирование (рис. 4.10).

 

Рис. 4.10. Двухпроходная методика ЭСМ

 

На втором проходе датчик движется над поверхностью по траектории, повторяющей рельеф образца. Поскольку в процессе сканирования локальное расстояние между зондовым датчиком и поверхностью в каждой точке постоянно, изменения амплитуды колебаний кантилевера на частоте 2ω будут связаны с изменением емкости системы зонд-образец вследствие изменения диэлектрических свойств образца.

Таким образом, итоговый ЭСМ кадр представляет собой двумерную функ­цию C_z^’ (x, y), характеризующую локальные диэлектрические свойства образца.

Детектирование сигнала на частоте ω позволяет изучать распределение поверхностного потенциала φ(x, y) (так называемый метод Кельвина). Для этого при сканировании образца на втором проходе в каждой точке производится следующая процедура. С помощью перестраиваемого источника постоянного напряжения подбирается величина U ₀ таким образом, что амплитуда колебаний кантилевера на частоте ω становилась равной нулю. Это происходит в том случае, если U ₀=φ(x, y) в данной точке поверхности. На рис. 4.11 в качестве примера приведены АСМ изображения рельефа поверхности и распределение поверхностного потенциала для композитной пленки, содержащей азобензол. На изображении поверхностного потенциала выделяются молекулы азобензола, имеющие сильный дипольный момент.

 

 

Рис. 4.11. Рельеф поверхности (а) и распределение поверхностного
потенциала (б) пленки азобензола