Элемент разверткиИсточник света в заданной установке — лампа накаливания с непрерывным спектром излучения. Практически используется лишь часть светового потока этого источника, прошедшая через прямоугольное отверстие площадью ан в непрозрачном экране. Площадка ан, которую для упрощения расчетов будем считать малой, расположена симметрично и перпендикулярно по отношению к оптической оси конденсорной линзы L4. В нижеследующем расчете под источником света будем понимать непосредственно площадку Он- Яркость площадки ан, приходящуюся на интервал длин волн d%y обозначим через Bxdi. Предполагаем, что яркость не зависит от направления, т. е. протяженный источник ан считаем лам-бертовским. Световой поток, соответствующий интервалу dk и и падающий на линзу Lu имеет вид ЛФок = cos / Ao)x <jH Bx dk,
При прохождении через линзу Li световой поток ослабляется за счет отражений и за счет поглощения в материале линзы. Введя прозрачность qY (<7i<l), запишем световой поток на выходе линзы L{ в виде с1Ф'ок = qx аМ>оь т. е. ЛФоя, = qx Ащ он Вх dk. (5.23) Прозрачность дч вообще хотя и слабо, но зависит от длины волны, однако этой зависимостью можно пренебречь. Изображение источника света ан на изображающей плоскости MN будет представлять собою площадку <Хн, причем -^- = AfJf (5.24) где Mv — линейное увеличение линзы Lu определенное как Мг=-?±-. (5.25) На рис. 5.13,6 представлен в увеличенном виде элемент светооптической системы с площадкой Од. Световой потокd<Doa, падает на а„ (изображение источника ан) и на <т0св (сгосв— площадка на барабане (см. рис. 5.14,6)). Очевидно, ан =огосв cos a. (5.26) Удобно представить, что световой поток попадает на аОСв от Он как от источника. Можно записать йФ'м = ВхdAAco,' ai, (5.27) где BidX — яркость ламбертовского источника <t«; Aw'— телесный угол, под которым видна линза Li с места, на котором расположена площадка ст^. С учетом (5.26) имеем dOix = Вх dlAco J cos aa0CB. (5.28) Приравняв правые части (5.23) и (5.27), получим qx Вх ЛА©! ан = Вх я&До' о^ (5.29) откуда Вх^^Вх-^-.-^.
|
