Циклы двигателей внутреннего сгорания (ДВС)Методические указания и методика расчета Двигатель внутреннего сгорания осуществляет преобразование теплоты, полученной при сгорании топлива, в механическую работу. В основу анализа действительных циклов поршневых двигателей внутреннего сгорания положены следующие три теоретических цикла: цикл с подводом теплоты при постоянном объеме (v = const) – близок по характеру протекания процессов к рабочему циклу карбюраторного двигателя; цикл с подводом теплоты при постоянном давлении (p =const) – близок к циклам в компрессорных дизелях; цикл с подводом теплоты при постоянных объеме и давлении (v = const и p = const) – обобщенный цикл по подводу теплоты, близок к циклам бескомпрессорных дизелей.Во всех трех циклах отвод теплоты осуществляется при постоянном объеме. При рассмотрении теоретических циклов принимаются следующие допущения: - циклы являются замкнутыми (обратимыми) и протекают при постоянном количестве одного и того же рабочего тела (идеального газа); - теплоемкость рабочего тела на протяжении всего цикла считается постоянной, не зависящей от температуры; - процесс сгорания топлива в цилиндре заменяется мгновенным условным подводом теплоты, а выброс отработанных газов – мгновенным условным отводом теплоты; - сжатие и расширение рабочего тела осуществляется в адиабатном процессе, т.е. без теплообмена с окружающей (внешней) средой.
Методика расчета обобщенного цикла с последовательным подводом теплоты при постоянном объеме и давлении. Введем следующие обозначения безразмерных параметров циклов - степень предварительного расширения; - степень повышения давления; - показатель адиабаты. Как было отмечено, совершенство термодинамического цикла оценивается его термическим КПД. Для рассматриваемого цикла: . Подставляя q1 и q2 в формулу , получим
Воспользовавшись основными термодинамическими закономерностя-ми, выразим температуру в характерных точках через начальную температуру Тa и безразмерные параметры цикла. Запишем уравнения состояния для рабочего тела в точках а и с: , . Разделив первое уравнение на второе, получим , , откуда . Из уравнения адиабаты имеем и . Тогда температура в точке с . Записав уравнения состояния газа для точек и с и разделив почленно первое на второе, получим:
; ; . Так как и , то ; ; тогда ; . Из уравнений состояния газа для точек и получим: ; ; . Рисунок 3.1- Цикл ДВС с подводом теплоты при постоянном объёме и давлении на диаграммах p, v и T, s. Так как ; , то Наконец, из уравнений состояния газа в точках z и b из уравнения адиабаты имеем ; ;
. Значит, , откуда
.
Подставляя значения температур в характерных точках в выражение для КПД цикла, получим
.
Приведем эту формулу к виду
с учетом того, что и . Термический КПД обобщенного цикла увеличивается при увеличении степени сжатия , степени повышения давления , показателя адиабаты к и уменьшается при увеличении степени предварительного расширения . Однако чем больше , тем больше q1 и тем меньше удельная работа сжатия .
Работа теоретического цикла определяется по формуле . Отношение работы цикла к рабочему объему цилиндра (удельная работа) характеризует среднее давление цикла . Поскольку
и , то .
Так как , выражение для среднего давления газа в обобщенном цикле будет иметь вид
Наиболее эффективным способом увеличения среднего давления является повышение начального давления ра. Циклы с подводом теплоты при р= const или υ = const являются частными случаями рассмотренного обобщенного цикла. При обобщенный цикл представляет собой цикл с изобарным подводом теплоты, а при ρ =1 – цикл с изохорным подводом теплоты. Следует обратить особое внимание, что в данных циклах отвод теплоты осуществляется в изохорном процессе. При этом параметры газа в конце процесса расширения значительно превышают параметры окружающей среды. Термодинамический цикл с продолженным расширением может быть осуществлен в комплексной установке двигателя и турбонагнетателя, состоящего из газовой турбины и компрессора (рисунок 3.2, рисунок 3.3). В газовой турбине происходит дальнейшее расширение газов, а полученная при этом энергия расходуется на привод нагнетателя для наддува двигателя. Циклы установки с продолженным расширением, переменным и постоянным давлением газов перед турбиной представлены соответственно на рисунке 3.2 и на рисунке 3.3. Термический КПД циклов соответственно ; ,
где bf - продолженное расширение газа на лопатках турбины; f0 – отвод теплоты при р = const; 0а – адиабатное сжатие воздуха в нагнетателе; - общая степень сжатия.
Из сравнения выражений для КПД обобщенного цикла и цикла с продолженным расширением газов видно, что КПД последнего выше. Это относится также к циклу с продолженным расширением, когда давление перед турбиной поддерживается постоянным, и кинетическая энергия отработавших газов не используется на лопатках турбины (рисунок 3.3.)
|