Опыт 2. Измерение динамических характеристик ферромагнитных материалов осциллографическим методом

Динамическими характеристиками магнитных материалов называют характеристики, полученные в переменных магнитных полях. Динамические характеристики в значительной мере зависят не только от качества самого материала, но и от ряда других факторов: формы и размеров образца, формы кривой и частоты изменения намагничивающего поля и т. д. Поэтому динамические характеристики являются по существу характеристиками не материала, а конкретного образца и по ним можно судить о пригодности образца для конкретных условий намагничивания. К основным динамическим характеристикам магнитных материалов относят динамические петли гистерезиса и динамические кривые намагничивания.

На рис. 5.7, а показано семейство петель гистерезиса, полученных при различных значениях максимальных напряжённостей магнитного поля. Петля гистерезиса, соответствующая насыщению материала, называется предельной динамической петлёй. В справочниках обычно приводят симметричные предельные петли гистерезиса для различных материалов. По предельной петле гистерезиса можно найти максимальное значение индукции B_m и напряжённости H_m, а также остаточную индукцию B_r (при H=0) и коэрцитивную силу H_c, т.е. напряжённость поля, при которой B=0.

Площадь петли гистерезиса пропорциональна энергии, затраченной на перемагничивание вещества и вихревые токи.

Другая характеристика – основная динамическая кривая намагничивания представляет собой геометрическое место вершин симметричных петель гистерезиса и строится путём соединения вершин частных петель гистерезиса. По виду основной кривой намагничивания можно определить магнитные проницаемости для различных значений H.

Кривая относительной магнитной проницаемости μ _r = B/μ ₀H, где μ ₀ = 4 π 10^–7 Гн/м является магнитной постоянной, показана на рис. 5.7, б.

Начальный участок кривой соответствует области начальной

магнитной проницаемости , которая графически определяется как tg α _н с учётом масштабов по осям. Аналогично находится максимальная магнитная проницаемость μ _{r m} по tg α _m.

 

 

 

 

 

По виду основной кривой намагничивания и петли гистерезиса, а также по значениям B_m, H_m, B_r, H_c можно судить о свойствах данного магнитного материала и области его практического применения. Материалы с узкой петлёй гистерезиса и большим значением B_r, являющиеся магнитомягкими, целесообразно применять, например, для изготовления магнитопроводов измерительных механизмов, у которых рабочее магнитное поле создаётся измеряемым током. Это уменьшит погрешности из-за гистерезиса и нелинейности кривой намагничивания (ферродинамические, индукционные приборы). Материалы с широкой петлёй гистерезиса, большой коэрцитивной силой H_c относятся к магнитотвёрдым и используются для изготовления постоянных магнитов.

Основные параметры магнитомягких материалов, наиболее часто используемых в технике, приведены в табл. 5.2.

Осциллографический метод исследования магнитных материалов на переменном токе удобен тем, что позволяет визуально наблюдать динамические петли, а также производить измерение магнитных характеристик в широком диапазоне частот.

 

Таблица 5.2

Материал	Bm, Тл	Hm, А/М	Br, Тл	Hc, А/М	μ r нач	μ r макс
Электро-техническая сталь	1, 4÷ 1, 8	70÷ 350	1, 1÷ 1, 6	10÷ 50	250÷ 800	5000÷ 33000
Железо-никелиевые сплавы	0, 4÷ 1, 6	4÷ 200	0, 3÷ 1, 4	0, 5÷ 30	1700÷ 300000	160000÷ 4450000
Магнитно-мягкие ферриты	0, 1÷ 0, 4	30÷ 10000	0, 05÷ 0, 3	4÷ 2000	5÷ 35000	100÷ 30000

Схема установки для определения магнитных характеристик осциллографическим методом приведена на рис.5.8.

 

Установка состоит из осциллографа, на вход вертикального отклонения которого Y подано напряжение с выхода интегрирующей цепочки, а на вход горизонтального отклонения Х – напряжение, снимаемое с сопротивления R_э. Испытуемый образец кольцевой формы содержит намагничивающую и измерительную обмотки. В цепь намагничивающей обмотки включён амперметр и сопротивление R_э, к зажимам измерительной обмотки – интегрирующая цепочка R_иC_и. Автотрансформатор обеспечивает регулирование тока через намагничивающую обмотку. На Х вход осциллографа подаётся напряжение U_Ht, пропорциональное намагничивающему току (по закону Ома):

,

а ток i_нам пропорционален напряжённости магнитного поля (по закону полного тока):

,

где l _ср – средняя длина магнитной линии образца.

Таким образом, мгновенное значение напряжения U_Ht пропорционально мгновенному значению напряжённости магнитного поля образца H _t:

.

В измерительной обмотке наводится ЭДС, пропорциональная производной от индукции по времени

,

где S – площадь поперечного сечения образца.

Выходное напряжение интегрирующей цепочки оказывается пропорциональным мгновенному значению индукции

,

где _и = R_и C_и – постоянная времени интегрирования.

Поэтому электронный луч осциллографа опишет на экране кривую, являющуюся динамической петлёй гистерезиса.