Неустойчивости и структуры низкотемпературно плазмы

Коллективные явления не играют в низкотемпературно плазме первостепенной роли, как в горячей плазме, но их влияние на свойства плазмы может быть заметным. Присутствие большого числа нейтральных частиц в слабоионизованной плазме приводит к затуханию множество типов колебаний, характерных для горячей плазмы, и к устойчивости низкотемпературной плахмы относительно этих колебаний. Если степень ионизации плазмы не очень мала, то основные типы колебаний плазмы возникают в ней, хотя и не так чётко выражены. В частности, в положительном столбе дугового разряда низкого давления, где степень ионизации плазмы доходит до процентов, присутствуют как плазменные колебания, так и ионный звук. Возникновение плазменных неустойчивостей приводит, в свою очередь, к осцилляции разрядного тока.

Неустойчивости низкотемпературной плазмы, приводящие к нарушению пространственного распределения плазмы или к её разрушению, существенно отличаются от неустойчивостей горячей плазмы. Основные типы неустойчивостей низкотемпературной плазмы: ионизационная, прилипательная и тепловые неустойчивости.

Ионизационная неустойчивость обусловлена связью скорости ионизации с пространств, распределением заряженных частиц, со средней энергией электронов или с другими параметрами плазмы. В случае ионизации неустойчивости снижение скорости ионизации уменьшает соответствующий параметр плазмы, а это приводит к последующему понижению скорости ионизации. Механизмов развития ионизации неустойчивости может быть много в зависимости от конкретных условий.

Прилипательная неустойчивость связана с процессом перехода отрицательного заряда от электронов к отрицательным ионам. В этом случае образование отрицательного иона изменяет параметры плазмы так, что делает благоприятным дальнейшее прилипание электронов к атомам. В результате либо нарушается однородное распределение плазмы, либо нарушаются условия существования плазмы и она разрушается (подробнее см. Плазма электроотрицательных газов).

Тепловые неустойчивости проявляются во влиянии теплового режима и процессов переноса на параметры плазмы. Ярким примером является тепловой взрыв в лазере на угарном газе. Как во всяком молекулярном газе, колебательная температура в плазме этого лазера превышает поступательную температуру газа. В процессе колебательной релаксации, связанной с тушением колебательно возбуждённых молекул, часть колебательной энергии переходит в поступательную, что приводит к повышению температуры газа и увеличению теплового потока на стенки за счёт теплопроводности. С ростом температуры газа резко возрастает скорость колебательной релаксации. Тепловой поток в газе не в состоянии унести энергию, выделяемую при колебательной релаксации. Оставаясь в газе, она приводит к увеличению его постулат, температуры, а это, в свою очередь, к повышению скорости колебательной релаксации. Возникает тепловая неустойчивость, в результате которой колебательная энергия быстро перерабатывается в поступательную до тех пор, пока колебательная и поступательная температуры газа не сравняются. Эта неустойчивость ограничивает удельную мощность лазера на угарном газе.

Неустойчивости низкотемпературной плазмы нарушают однородное распределение плазмы в пространстве и могут привести к появлению новых структур. Одной из них, наиболее изученной, является сжатие, или контракция газового разряда. В длинной цилиндрической трубке свечение газового разряда и электрический ток сжимаются к оси, и в остальной части трубки газ не возбуждается. Механизм контракции разряда может быть разным, но суть её состоит в следующем. Из-за резкой зависимости скорости ионизации от плотности газа и повышения температуры вблизи оси трубки (где проходит ток) ионизация газа происходит только вблизи оси трубки. За счёт разных механизмов рекомбинации заряженные частицы гибнут в объёме не доходя до стенок трубки. В результате заряженные частицы сосредоточены вблизи оси трубки, в этой области происходит возбуждение газа и наблюдается его свечение.

Другой тип структур в газоразрядной плазме – страты – чередующиеся светящиеся и тёмные области разряда; эта правильная полосатая структура может перемещаться и «бежать» к электроду, а может быть неподвижной. Страты существуют в определенной области токов и давлений; механизмы их возбуждения и характер проявления различны для атомных и молекулярных газов. Страты возникают при таких параметрах разряда, при которых существенна ступенчатая ионизация газа, так что скорость ионизации зависит от плотности электронов нелинейно. Возникновение страт обусловлено тем, что с увеличением плотности электронов повышаются скорость ионизации и средняя энергия (температура) электронов, а это в свою очередь вызывает возрастание плотности электронов. Страты как осциллирующая структура распределения электронов в разряде выгоднее однородного распределения, ибо при таком распределении более эффективно используется вводимая в газ энергия. Амплитуда осцилляции плотности электронов и размер страт определяются механизмом возникновения неустойчивости и конкретными параметрами плазмы.

В газоразрядной плазме распространён ещё один тип структуры – домен. Первоначально такие структуры наблюдались и исследовались в полупроводниковой плазме и известны как Ганна эффект. Электрические домены в газоразрядной плазме – движущиеся в пространстве возмущения плотности электронов, представляющие собой резкое и узкое повышение плотности электронов, а за ним движется широкий и слабый «хвост». Это возмущение может перемещаться или вместе с током, или в обратном направлении. При этом проинтегрированное по времени изменение плотности электронов равно нулю. Домены могут возникнуть, если имеется немонотонная зависимость тока от напряжённости электрического поля, например в случае немонотонной зависимости дрейфовой скорости электронов от напряжённости электрического поля или если отношение плотности отрицательных ионов в плазме к плотности электронов растёт с увеличением напряжённости электрического поля. Повышение напряжённости поля и рост средней энергии электронов усиливают диссоциативное прилипание электронов к молекулам и зависимость тока от напряжённости электрического поля при одном и том же токе и создают электрический домен.