Поле соленоида.Поле соленоида. Применим теорему о циркуляции вектора
Рис. 2.11
Соленоид можно представить в виде системы одинаковых круговых токов с общей прямой осью. Бесконечно длинный соленоид симметричен любой, перпендикулярной к его оси плоскости. Взятые попарно (рис. 2.12), симметричные относительно такой плоскости витки создают поле, в котором вектор
Рис. 2.12
Из параллельности вектора Возьмём воображаемый прямоугольный контур 1–2–3–4–1 и разместим его в соленоиде, как показано на рисунке 2.13.
Рис. 2.13
Второй и четвёртый интегралы равны нулю, т.к. вектор Возьмём участок 3–4 – на большом расстоянии от соленоида, где поле стремится к нулю; и пренебрежём третьим интегралом, тогда
Если отрезок 1–2 внутри соленоида, контур охватывает ток:
Тогда магнитная индукция внутри соленоида: Вне соленоида:
|
для вычисления простейшего магнитного поля – бесконечно длинного соленоида, представляющего собой тонкий провод, намотанный плотно виток к витку на цилиндрический каркас (рис. 2.11).
.
где 
– магнитная индукция на участке 1–2 – внутри соленоида, 
– магнитная проницаемость вещества.
где n – число витков на единицу длины, I – ток в соленоиде (в проводнике).
и 
, т.е. 
.
