Практическая часть. Цель работы:Изучение свойств ПЗКЦель работы: Изучение свойств ПЗК. При расположении излучателя вблизи оси ПЗК образуется группа лучей, вдоль которых акустическая энергия распространяется на большие расстояния без потерь на границах среды. В этом случае каждый луч пересекает ось ПЗК на всем протяжении его траектории под углом, равным углу выхода из излучателя. Глубины проникновения лучей в области отрицательных и положительных градиентов zm и величины полуциклов Δ определены значениями этих градиентов и остаются неизменными на всем протяжении. Поскольку значения градиентов в слое выше оси ПЗК составляют в среднем (З...6)*10-3м-1, а ниже оси – 1.2*10-5м-1, нижние циклы лучей длиннее и дальше отходят от оси, чем верхние. Значения верхнего и нижнего углов предельных лучей при постоянных градиентах скорости звука выше и ниже оси ПЗК определяются соответственно Скорость звука в этом случае описывается следующей функцией глубины: c(z)=c (1+az), (3.3) где с – скорость звука на горизонте источника, т.е. при z=0. Максимальные длины циклов определяются толщиной слоёв Δ m1 = 2 tgα 0 /a1 (3.4) Δ m2 = 2 tgα 0 /a2 (3.5) Углы α m1, α m2 являются предельными для ПЗК. Их величины связаны с толщиной слоя в котором движется луч.
В канале происходит фокусировка энергии звукового поля. В предположении, что энергия распределяется по толщине канала равномерно, интенсивность энергии будет спадать с расстоянием по закону:
где r - расстояние от источника излучения.
|
(3.6)
(3.7)
(3.8)
